( PDF ) Desenvolvimento de um piranômetro fotovoltáico

Download PDF

ads:

UNIVERSIDADE FEDERAL DE PERNAMBUCO

CENTRO DE TECNOLOGIA E GEOCIÊNCIAS

DEPARTAMENTO DE ENERGIA NUCLEAR

PROGRAMA DE PÓS-GRADUAÇÃO EM TECNOLOGIAS

ENERGÉTICAS E NUCLEARES (PROTEN)

LUIZ ABELARDO DANTAS FREIRE

DESENVOLVIMENTO DE UM PIRANÔMETRO

FOTOVOLTAICO

RECIFE

2008

ads:

Livros Grátis

http://www.livrosgratis.com.br

Milhares de livros grátis para download.

DESENVOLVIMENTO DE UM PIRANÔMETRO

FOTOVOLTAICO

ads:

LUIZ ABELARDO DANTAS FREIRE

DESENVOLVIMENTO DE UM PIRANÔMETRO

FOTOVOLTAICO

Dissertação apresentada ao Programa de

Pós-Graduação em Tecnologias Energéticas

e Nucleares, da Universidade Federal de

Pernambuco para obtenção do título de

Mestre em Ciências.

Área de Concentração: Energia Solar

ORIENTADOR: Profª. Dra. Olga de Castro Vilela

CO-ORIENTADOR: Prof. Dr. Naum Fraidenraich

Recife

2008

DESENVOLVIMENTO DE UM PIRANÔMETRO

FOTOVOLTAICO

LUIZ ABELARDO DANTAS FREIRE

APROVADO EM:

ORIENTADOR: Profª. Dra. Olga de Castro Vilela

CO-ORIENTADOR: Prof. Dr. Naum Fraidenraich

COMISSÃO EXAMINADORA:

________________________________________________________

_________________________________________________________

Visto e permitida à impressão

__________________________________

Coordenador do PROTEN/DEN/UFPE

Aos meus pais Abelardo Marques Freire e Maria Cristália Dantas Freire

pelos exemplos de dignidade, perseverança

e afeto que têm me dado.

A minha esposa Nadja Rebelo Tenório Freire pela paciência e estímulo.

Às minhas filhas Tainan e Taciana

pelo amor, respeito e carinho que

me dedicam.

Dedico.

AGRADECIMENTOS

Em primeiro lugar a Deus, nosso Pai criador, porque ele tudo fez.

À Direção do Cefet-PE pela minha liberação para realizar o Mestrado.

Aos Profs. Francisco Fernandes Amâncio e José de Melo, ambos do Cefet-PE, pelas

cartas de apresentação.

Ao Prof. Viriato Leal Neto e ao Prof. Gilvan Farias pela colaboração na formatação da

monografia.

Ao Prof. Guilherme Pereira por ter colaborado nas pesquisas.

À Profª Marta Quaresma pela colaboração no meu horário de aulas ministradas no

Cefet-PE, que possibilitou a realização desse Mestrado e a todos os servidores do Cefet-PE

que colaboraram para a conclusão desse Mestrado.

À Profª Olga de Castro Vilela que aceitou orientar a minha dissertação.

Ao Prof. Naum Fraidenraich por ser o meu co-orientador.

Ao Prof. Brayner por ser uma pessoa que não mede esforços para tirar as dúvidas dos

mestrandos e doutorandos.

A Rinaldo e Erick, que trabalham no laboratório de Energia Solar DEN.

Ao Prof. Edson Paulino, do SENAI-Recife, pela confecção das peças do Protótipo-1.

Aos funcionários do DEN pela gentileza com que trataram os alunos.

A todos da Coordenação de Física do Cefet-PE e os demais que, para não cometer a

injustiça de esquecer algum nome não vou nomeá-los, de uma forma ou de outra deram apoio

nesse período de trabalhos e pesquisas.

DESENVOLVIMENTO DE UM PIRANÔMETRO

FOTOVOLTAICO

Autor: Luiz Abelardo Dantas Freire

Orientador: Profª. Dra. Olga de Castro Vilela

Co-Orientador: Prof. Dr. Naum Fraidenraich

RESUMO

Nesse trabalho foi desenvolvido e testado um piranômetro utilizando um sensor óptico à base

de silício cristalino, facilmente encontrado no mercado. O sensor foi envolvido por uma

estrutura de PVC com a finalidade de minimizar os efeitos térmicos e das intempéries sobre

suas medidas de irradiância solar. Um difusor, também à base de PVC, foi incorporado ao

piranômetro. O protótipo foi calibrado com um piranômetro comercial Eppley que serviu

como padrão. Ambos os instrumentos foram conectados a um sistema de aquisição de dados.

As medições foram realizadas durante vários dias, em intervalos de um minuto, para

condições atmosféricas de céu claro e céu com nuvens. Três grupos de análises foram

realizados: a) A princípio foram medidas, de acordo com a norma ISO 9060, a sensibilidade

da constante de calibração, a não linearidade e a resposta ao ângulo de incidência (resposta ao

co-seno). b) A influência da temperatura na medida de irradiância foi analisada pela

monitoração da temperatura interna do sensor e das irradiâncias medidas pelo protótipo e pelo

Eppley. Os dados de irradiância foram filtrados no intervalo de 950 to 1050 W/m

para que

fosse possível isolar apenas os efeitos da temperatura nas medidas. c) Foi realizada uma

comparação entre irradiância e energia solar diária registradas pelo Eppley e pelo protótipo ao

longo dos experimentos. Os resultados obtidos são descritos a seguir: (1) A constante de

calibração média obtida foi de )V/(W/m12,9

μ , com desvio padrão da ordem de

. A

não linearidade média é da ordem de ±

%9,2

(o valor limite estabelecido por norma é de 3%).

A resposta ao ângulo de incidência do protótipo foi adequada até 40 graus Celsius (desvios

menores que 4%). Para ângulos maiores, o desvio cresce para valores de até 9%. Esse

comportamento indica a necessidade de se propor um difusor com características ópticas

melhor adaptadas à geometria do protótipo. (2) Com relação à influência da temperatura,

foram registradas variações (desvio padrão percentual) na irradiância medida pelo protótipo

da ordem de 2,6% para variações de temperatura de 5,7%. Ao mesmo tempo, o Eppley

registrou variações da ordem de 2,3%, muito próximo do nível observado para o protótipo. A

maior diferença observada entre as temperaturas máxima e mínima foi de 17

C (50,1

C –

33,1

C), o que corresponde a uma variação da ordem de 39,4%. Valores de irradiância

correspondentes a essas temperaturas apresentam variações da ordem de 1,3% para o

protótipo e 0,6% para o Eppley. (3) No que se refere às medidas de irradiância, o desvio

quadrático médio para valores instantâneos (1 minuto) é da ordem de 6,3% (média ao longo

de 54 dias). Considerando médias horárias de irradiância, esse valor diminui para 3,7%. Para

energia solar diária, o desvio médio obtido é da ordem de 2,0%. Esses resultados mostram

que, embora o protótipo não atenda a todas as exigências da norma, ele pode ser adequado

para medições de radiação solar. Entretanto, experimentos mais extensivos devem ser

realizados para identificar e solucionar problemas que o instrumento ainda apresente. Um

período mínimo de ensaios de um ano é necessário para avaliar a estabilidade da constante do

protótipo. Um radiômetro de baixo custo (US$ 150,00), com precisão similar à obtida nesse

trabalho, poderá contribuir para a expansão da aquisição de dados de energia solar,

melhorando a informação disponível na rede de medições solarimétricas do Brasil.

Palavras chave: Piranômetro, Irradiância, Fototransistor, Fotovoltaico, Sensor.

DEVELOPMENT OF A PHOTOVOLTAIC

PYRANOMETER

Author: Luiz Abelardo Dantas Freire

Adviser: Profª Drª Olga de Castro Vilela

Co-Adviser: Profº Drº Nahum Fraidenrach

ABSTRACT

In this work a pyranometer was developed and tested using a silicon crystalline based

optic sensor which is easily found on the market. The sensor was wrapped in PVC

structure with the aim of minimizing the thermic effects and intemperate solar

irradiance measurements. A PVC based diffuser was also incorporated into the

pyranometer. The prototype was calibrated with an Eppley commercial pyranometer

which served as a standard. Both the instruments were connected to a data acquisition

system. The measurements were carried out during various days at one minute

intervals for clear sky and overcast sky atmospheric conditions. Three groups of

analyses were perfomed. A) To start, in accordance with the norm ISO 9060, the

sensitivity of calibration constant, the nonlinearity and the incident angle response

(response to the cosine) were measured. B) The influence of temperature no the

irradiance measurement was analyzed by monitoring internal temperature of sensor

and irradiance measured by the prototype and by the Eppley pyranometer. The

irradiance data were filtered at an interval of 950 to 1050 W/m² so that it was possible

to isolate only the temperature effects in the measurements. C) A comparison between

irradiance and daily solar energy registered by the Eppley and by the prototype along

the experiments. The results obtained are described as follows: (a) the mean constant

calibration obtained was 12,9 μV/(W/m²) with standard deviation in the order of 1%.

The mean nonlinearity is in the order of ±2,9% (the established limit by norm is 3%).

The incidence angle response of the prototype was adequate up to 40 degrees

(deviations lower than 4%). For greater angles, the deviation increases to values of up

to 9%. This behavior indicates the necessity of proposing a diffuser with optic

characteristics that are better adapted to the geometry of the prototype. (b) In relation

to the influence of temperature, variations (percent of standard deviation) in irradiance

measured by the prototype in the order of 2,6% and for variations in temperature 5,7%

were registered. At the same time, an Eppley registered variations in the order of

2,3%, very closed to the level observed for the prototype. The largest difference

observed between maximum and minimum temperature was 17°C (50,1°C-33,1°C),

which corresponds to a variation in the order of 39,4%. Irradiance values

corresponding to these temperatures present variations in the order of 1,3% for

prototype and 0,6% for the Eppley. (c) Regarding the irradiance measurements, the

mean quadratic deviation for instantaneous values (1 minute) is in the order of 6,3%

(average of 54 days). Considering hourly irradiance , this value diminished to 3,7%.

For the daily solar energy, the mean deviation obtained is in the order of 2,0%. These

results show that although the prototype does not attend all the demands of the norm,

it can be adequate for solar radiation measurements. However, more extensive

experiments should be carried out to identify and solve the problems that the

instrument still presents. A minimum test period of one year is necessary to assess the

stability of the prototype constant. A low cost radiometer (US$ 150.00), similar to the

one obtained in this work, will be able to contribute to the expansion of solar energy

data acquisition, to improve available information in the solarimetric measurement

network of Brazil.

Keywords: Pyranometer, Irradiance, Phototransistor, Photovoltaic, Sensor.

LISTA DE FIGURAS

Página

Figura 1: Construção do piranômetro “padrão” C21 da Kipp & Zonen...................................18

Figura 2: Resposta espectral da irradiância solar ao nível do mar (Sol no zênite) e do

piranômetro a termopar. ...................................................................................................19

Figura 3: Disco preto e branco do Piranômetro Térmico.........................................................19

Figura 4: Piranômetro térmico fabricado pela Kipp & Zonen..................................................20

Figura 5: Piranômetro fotovoltaico de silício da LI-COR........................................................20

Figura 6: Distribuição espectral da irradiância e resposta espectral de um Piranômetro de

silício da marca Li-cor......................................................................................................21

Figura 7: Piranômetro térmico com 4 termopares em série......................................................24

Figura 8: Projeto do corpo do Piranômetro fotovoltaico de Zanesco e Krenziger...................25

Figura 9: Difusor de polyetileno do Piranômetro fotovoltaico de Zanesco e Krenziger..........25

Figura 10: Corpo e base de alumínio do Piranômetro de Zanesco e Krenziger.......................26

Figura 11: Banco óptico usado por Zanesco e Krenziger.........................................................26

Figura 12: Protótipo-1 fotovoltaico de Silício..........................................................................29

Figura 13: Esquema de montagem dos componentes eletrônicos do Protótipo-1....................29

Figura 14: Construção do fototransistor, o resistor de saída e a tensão obtida em mV............30

Figura 15: Fotocorrente medida em microampère no fototransistor exposto a irradiância solar.

..........................................................................................................................................30

Figura 16: Resposta espectral do fototransistor, escolhido, conforme catálogo da Motorola..31

Figura 17: Projeto do Protótipo-1 fotovoltaico de silício.........................................................31

Figura 18: Suporte metálico e placa de fenolite onde estão soldados, o sensor óptico e o sensor

térmico do Protótipo-1......................................................................................................32

Figura 19: Visão final do Protótipo-1 montado........................................................................33

Figura 20: Os cabos de transmissão do sinal óptico e do sinal térmico do Protótipo-1...........33

Figura 21: Câmara do Protótipo-1 vista por baixo. ..................................................................34

Figura 22: Protótipo-1 com seus acessórios. ............................................................................35

Figura 23: Piranômetros: Protótipo-1 e LI-COR......................................................................36

Figura 24: O Eppley (Padrão secundário) e o Protótipo-1. ......................................................37

Figura 25: Disposição do Eppley e do Protótipo-1 na área de teste.........................................37

Figura 26: Sistema de aquisição de dados Campbell ...............................................................38

Figura 27: Exemplo de como determinar a Não-Linearidade do piranômetro.........................39

Figura 28: Posição do difusor do piranômetro para determinação da resposta à inclinação....40

Figura 29: Calorímetro utilizado para calibração do sensor térmico NTC...............................41

Figura 30: NTC acoplado à parede do vaso do calorímetro.....................................................41

Figura 31: Montagem utilizada para calibração do NTC. ........................................................42

Figura 32: Curva de calibração do NTC utilizado....................................................................42

Figura 33: Resposta espectral do LI-COR e do Protótipo-1.....................................................43

Figura 34: Gráfico da Foto corrente normalizada do sensor versus Temperatura....................47

Figura 35: Gráfico da fotocorrente versus Temperatura do datasheet da Motorola para o

sensor................................................................................................................................48

Figura 36: Obtenção do sinal em milivolt correspondentes ao fluxo luminoso incidindo num

ângulo 0° sobre o difusor e num ângulo

.......................................................................50

Figura 37: Experimento para se obter a resposta do co-seno do Protótipo-1...........................51

Figura 38: Espectro da lâmpada incandescente e do Sol..........................................................51

Figura 39: Resposta do co-seno da superfície receptora (difusor) para o Li-cor e para o

Protótipo-1 desenvolvido..................................................................................................52

Figura 40: Irradiância solar absorvida pelo Protótipo-1 e Eppley no dia 26/02/2007..............54

Figura 41: Irradiância solar absorvida pelo Protótipo-1 e Eppley no dia 20/05/2007..............54

Figura 42: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 26 de fevereiro de 2007.........63

Figura 43: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 19 de abril de 2007................63

Figura 44: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 27 de abril de 2007................64

Figura 45: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 20 de JULHO de 2006. ..............65

Figura 46: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 22 de JULHO de 2006. ..............65

Figura 47: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 23 de JULHO de 2006. ..............66

Figura 48: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 14/03/2007-Dia 73.......71

Figura 49: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 18/03/2007-Dia 77.......71

Figura 50: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 30/03/2007-Dia 89.......72

Figura 51: Transistor bipolar NPN e PNP................................................................................73

Figura 52: Esquema do fototransistor.......................................................................................73

LISTA DE TABELAS

Página

Tabela 1: Calibração do protótipo do Piranômetro de Bolzi et al. ...........................................28

Tabela 2: Condutividade térmica de materiais isolantes. .........................................................32

Tabela 3: Resultado da calibração do Protótipo-1....................................................................45

Tabela 4: Análise da variação da irradiância com a temperatura.............................................48

Tabela 5: Experimento realizado com o Protótipo-1 para resposta do co-seno. ......................52

Tabela 6: Experimento realizado com o LI-COR para resposta do co-seno. ...........................52

Tabela 7: Manual do fabricante................................................................................................52

Tabela 8: Valores dos desvios encontrados do Protótipo-1 em relação ao padrão Eppley. .....56

LISTA DE ABREVIATURAS

ISO-9060-Padrão internacional para classificar e especificar piranômetros.

IPCC-Intergovernmental panel on climate change.

PRODEEM-Programa de Desenvolvimento Energéticos nos Estados e Municípios.

PVC-Policloreto de Vinila.

UFRGS-Universidade Federal do Rio Grande do Sul.

WCPEC- World Conference on Photovoltaic Energy Conversion.

NTC – Negative temperature coefficient

SUMÁRIO

Página

1 INTRODUÇÃO ..........................................................................................................15

1.1 OBJETIVO ............................................................................................................................................ 16

1.2 JUSTIFICATIVA .................................................................................................................................... 16

2 FUNDAMENTAÇÃO TEÓRICA – REVISÃO DE LITERATURA....................18

2.1 INSTRUMENTOS DE MEDIÇÃO DE IRRADIÂNCIA SOLAR COMERCIAIS .................................................... 18

2.2 PADRÃO INTERNACIONAL PARA CLASSIFICAR E ESPECIFICAR PIRANÔMETROS .................................... 21

2.3 DESENVOLVIMENTO DE PIRANÔMETROS DE BAIXO CUSTO ..................................................................24

3 METODOLOGIA.......................................................................................................29

3.1 CARACTERÍSTICAS DO PIRANÔMETRO DESENVOLVIDO........................................................................ 29

3.2 ENSAIOS.............................................................................................................................................. 35

3.2.1 Calibração.....................................................................................................................................37

3.2.2 Não-Linearidade............................................................................................................................38

3.2.3 Resposta à Inclinação....................................................................................................................40

3.2.4 Resposta à temperatura.................................................................................................................40

3.2.5 Resposta espectral dos sensores do Protótipo-1 e do LI-COR......................................................43

3.2.6 Análise da energia absorvida pelo Protótipo-1.............................................................................44

4 RESULTADOS...........................................................................................................45

4.1 CONSTANTE DE CALIBRAÇÃO DO PROTÓTIPO-1 E NÃO-LINEARIDADE ................................................. 45

4.2 INFLUÊNCIA DA TEMPERATURA NO SINAL ÓPTICO OBTIDO NO FOTOTRANSISTOR DO PROTÓTIPO-1..... 47

4.3 RESPOSTA À INCLINAÇÃO (CO-SENO) DO PROTÓTIPO-1 ...................................................................... 49

4.4 ANÁLISE DA IRRADIÂNCIA SOLAR ABSORVIDA PELO PROTÓTIPO-1..................................................... 54

4.5 ANÁLISE DOS DESVIOS DA IRRADIÂNCIA INSTANTÂNEA, HORÁRIA E DIÁRIA....................................... 56

5 CONCLUSÕES...........................................................................................................58

REFERÊNCIAS .....................................................................................................................59

BIBLIOGRAFIA RECOMENDADA...................................................................................61

APÊNDICES...........................................................................................................................62

APÊNDICE 1 ........................................................................................................................................................63

GRÁFICOS DO PROTÓTIPO-1 NO ENSAIO................................................................................................................. 63

APÊNDICE 2 ........................................................................................................................................................65

GRÁFICOS DO LI-COR. .......................................................................................................................................... 65

APÊNDICE 3 ........................................................................................................................................................67

MEDIDAS DE TEMPERATURA INTERNA DO SENSOR ................................................................................................. 67

 
APÊNDICE 4 ........................................................................................................................................................71 
GRÁFICOS DA IRRADIÂNCIA HORÁRIA MEDIDA PELO PROTÓTIPO-1 E PELO EPPLEY. .............................................. 71 
APÊNDICE 5 ........................................................................................................................................................73 
FOTOTRANSISTOR............................................................................................................................................ 73 
ANEXO....................................................................................................................................75 
PADRÃO INTERNACIONAL – ISO 9060 (1990): LISTA DE ESPECIFICAÇÃO DE PIRANÔMETROS. ...............................75 

1 INTRODUÇÃO

Dispositivos que utilizam a radiação solar como fonte de energia primária têm sido

utilizados para as mais diversas finalidades. Entre as aplicações mais comuns tem-se a

eletrificação rural, bombeamento de água para abastecimento, dessalinização por osmose

reversa e irrigação, além de sistemas de geração elétrica interligados à rede elétrica. O

conhecimento do recurso solar, entre outras grandezas meteorológicas, tem grande

importância não só para viabilizar os projetos desses sistemas, como também para o

acompanhamento e avaliação de seu funcionamento.

Atualmente as medidas de irradiância solar são obtidas, principalmente em estações

meteorológicas e em laboratórios de pesquisa.

Os instrumentos utilizados para essas medições – piranômetros – são divididos em

dois tipos quanto a sua construção: piranômetros térmicos (à base de termopares) e

piranômetros fotovoltaicos (à base de silício) e em três categorias quanto à precisão: padrão

secundário; 1ª classe e 2ª classe, conforme a ISO 9060 (1990).

Os piranômetros térmicos são mais precisos e com relação a especificação “não-

linearidade” devem estar entre 0,5% e 3%. Possuem um espectro amplo para detectar a

irradiância solar de 300 nm a pouco mais de 4000 nm. Entretanto, seu custo é maior se

comparado com o do piranômetro fotovoltaico.

Os piranômetros fotovoltaicos, especificamente da LI-COR, apresentam erro máximo

absoluto de 5% na constante de calibração (LI-COR Terrestrial Radiation Sensor-Instruction

Manual, pp34), além de operar em um espectro mais limitado, de 400 nm a 1200 nm (LI-COR

Terrestrial Radiation Sensor-Instruction Manual). Tais instrumentos não são capazes de

fornecer a uniformidade de resposta espectral como requerida para a classificação ISO 9060.

Entretanto, seu baixo custo, sua tensão de saída elétrica elevada (uma ordem de grandeza

superior aos sensores térmicos) e sua resposta quase instantânea fazem com que esses

instrumentos sejam particularmente úteis para aplicações em uma rede solarimétrica de baixo

custo, como piranômetros secundários, para interpolar estações que utilizam piranômetros

termoelétricos ou para a detecção de rápidas flutuações na radiação solar (Grossi, 2002).

Esses instrumentos são também bastante úteis para a avaliação de sistemas de geração

fotovoltaica e, quando devidamente calibrados, podem oferecer uma boa leitura da radiação

solar.

O desenvolvimento de instrumentos simples, produzidos nacionalmente, além de

viabilizar o acompanhamento do funcionamento dos sistemas instalados, permite a ampliação

e a difusão das medições de irradiância solar para as mais diversas finalidades.

Várias pesquisas têm sido realizadas com o objetivo de desenvolver instrumentos de

medida de irradiância solar de baixo custo, Basso, et al, 1979 (piranômetro térmico), Zanesco;

Krenziger, 1992 (piranômetro fotovoltaico), Bolzi, et al, 1997 (piranômetro fotovoltaico). Os

instrumentos foram desenvolvidos com células fotovoltaicas fabricadas nos seus respectivos

laboratórios, não estão disponíveis comercialmente no mercado e até o momento essas

pesquisas não foram adiante.

Neste trabalho desenvolve-se um piranômetro utilizando um sensor fotovoltaico de

baixo custo e disponível no mercado nacional.

1.1 Objetivo

O objetivo desse trabalho é desenvolver um instrumento de uso portátil para medir a

irradiância solar global, utilizando sensores fotovoltaicos à base de silício, de baixo custo e

disponíveis no mercado.

Realizar-se-á também ensaios com o Protótipo-1, desenvolvido de acordo com as

especificações da ISO 9060 e considerando as seguintes especificações: Não-Linearidade;

Não-Estabilidade e Resposta à Inclinação (co-seno).

1.2 Justificativa

O mercado fotovoltaico está crescendo muito rápido. Observou-se que na segunda

metade dessa década foram vendidos 1 GW por ano de módulos fotovoltaicos convencionais

(módulos planos). Com os avanços obtidos nos desenvolvimentos de células de alta eficiência

(até 40%) com concentração, esses deverão auxiliar na viabilidade econômica da maioria das

aplicações fotovoltaicas. Pode-se prever que a geração de eletricidade, por meio de energia

solar, deverá, nos próximos anos, adquirir importância na matriz energética mundial,

principalmente considerando-se o agravamento dos problemas ambientais ocasionados pela

liberação de dióxido de carbono na atmosfera. Esses efeitos são relatados no prognóstico

realizado pelas Nações Unidas, exposto no relatório do 4º Painel Intergovernamental sobre

Mudanças Climáticas (IPCC, 2007). Os sistemas fotovoltaicos foram tradicionalmente

utilizados no Brasil para aplicações no meio rural. A lei Nº 10438/2002, que estabelece a

universalização dos serviços de energia elétrica, impulsiona a implantação de sistemas de

eletrificação descentralizada com energias renováveis. Entretanto, a tendência mundial de

utilização de sistemas fotovoltaicos tem se voltado para as aplicações em sistemas conectados

à rede elétrica convencional. Esse novo mercado já vem sendo explorado em países como

Grécia, Portugal, EUA, Espanha, Alemanha e Japão, e apresentando-se como uma boa

perspectiva para o Brasil.

O PRODEEM (Programa de Desenvolvimento Energético nos Estados e Municípios –

Ministério de Minas e Energia, 2005), instalou milhares de sistemas de eletrificação rural

fotovoltaica em todo o território nacional, em escolas e em postos de saúde. Atualmente, o

PRODEEM encontra-se em fase de reestruturação, realizando um diagnóstico dos sistemas

instalados, além da análise das demandas e potencialidades energéticas das comunidades para

a futura ampliação do atendimento e estímulo a usos produtivos da energia elétrica.

Diante do potencial das necessidades elencadas o desenvolvimento de um piranômetro

portátil com tecnologia nacional é de grande valia para embasamento.

2 FUNDAMENTAÇÃO TEÓRICA – REVISÃO DE LITERATURA

2.1 Instrumentos de medição de irradiância solar comerciais

Os instrumentos de medida de irradiância com tensão na saída convertem a irradiância

que incide sobre eles em corrente ou em tensão. Essa corrente/tensão muda de valor conforme

a distância do sensor à fonte, a intensidade da fonte e o comprimento de onda incidente.

Os sensores de maior precisão e tomados como padrão para as calibrações são aqueles

fabricados à base de termopar (sensores térmicos) e no Apêndice 7 encontra-se a análise

teórica do mesmo. A Figura 1 mostra detalhes de fabricação de um sensor térmico fabricado

por Kipp & Zonen (C21). As principais partes de um piranômetro térmico são: sensor térmico

ou elemento sensível (com a superfície receptora pintada de preto ou alternadamente de preto

e branco), redomas de vidro que cobrem concentricamente a superfície receptora e o corpo

que é sempre protegido do Sol por uma capa branca, sendo este corpo é usado como

referência térmica.

Figura 1: Construção do piranômetro “padrão” C21 da Kipp & Zonen

O detector de um piranômetro padrão térmico é sensível à potência total absorvida e

teoricamente não-seletivo para a distribuição espectral de radiação, ver Figura 2. As redomas

de vidro protegem o sensor térmico das intempéries (vento, chuvas, poeiras) e mudanças da

radiação térmica. A transmitância espectral inclui a faixa espectral de resposta,

aproximadamente, entre 300 nm e 3000 nm.

Figura 2: Resposta espectral da irradiância solar ao nível do mar (Sol no zênite) e do piranômetro a

termopar.

A forma de medir se dá pela absorção da energia radiante pelo disco pintado de preto.

O calor gerado segue através de uma resistência térmica (sensor termopar) para o corpo do

piranômetro, ver Figura 3.

Figura 3: Disco preto e branco do Piranômetro Térmico.

A diferença de temperatura através da resistência térmica do detector é convertida em

uma tensão. O aumento de temperatura poderia ser afetado pelo vento, chuva e perda de

radiação térmica para o ambiente (céu frio). Portanto, o detector é protegido por uma ou duas

redomas de vidro. Essas redomas possuem igual transmitância da componente solar direta

para todas as posições do Sol na esfera celeste. O recipiente de sílica gel (Figura 1) no

piranômetro previne orvalho no lado interno das redomas, que pode esfriar consideravelmente

em noites claras sem ventos. A Figura 4 mostra o piranômetro padrão fabricado pela Kipp &

Zonen.

Figura 4: Piranômetro térmico fabricado pela Kipp & Zonen.

Um piranômetro de menor custo que o térmico disponível no mercado é o

fotovoltaico, construído com silício, ver Figura 5.

Figura 5: Piranômetro fotovoltaico de silício da LI-COR.

A resposta desses piranômetros com relação ao ângulo de incidência da radiação solar

(entre a normal à cabeça miniatura, Figura 5, e a direção da radiação) é chamada de resposta

do co-seno ou resposta à inclinação. A cabeça miniatura é chamada de difusor e é muito

importante a sua construção para que essa resposta seja a mais próxima do ideal, que é co-

seno igual a um.

O sensor de silício é montado sob uma cabeça miniatura com co-seno corrigido. A

corrente de saída, que é proporcional à irradiância solar, é calibrada com um piranômetro

térmico sob condições naturais de luz do dia. A resposta espectral do piranômetro de silício

não inclui todo o espectro solar, que tem um intervalo que vai de 200 nm a 3200 nm, Figura 6,

apresentando uma resposta entre 400 nm e 1100 nm.

Figura 6: Distribuição espectral da irradiância e resposta espectral de um Piranômetro de silício da

marca Li-cor.

2.2 Padrão Internacional para classificar e especificar piranômetros

A norma ISO 9060 (1990) foi criada para a especificação e classificação de

instrumentos para medição de irradiância solar hemisférica e irradiância solar direta. De

acordo com a ISO 9060, os piranômetros podem ser classificados em três categorias:

a) piranômetros padrão secundário;

b) piranômetro de primeira classe;

c) piranômetro de segunda classe.

Um piranômetro é classificado em cada classe de acordo com o preenchimento de

critérios estabelecidos pela ISO 9060. Para esta classificação todos os critérios devem ser

preenchidos. A seguir são definidos e comentados os principais aspectos exigidos pelo Padrão

internacional para classificação e especificação de instrumentos para medidas de radiação

solar hemisférica. Também são apresentados os valores limites estabelecidos para cada

classificação.

1) Tempo de Resposta: Uma medida da inércia térmica inerente ao período de estabilização

para a leitura final. O instante inicial do cronômetro é aquele em que se acende uma fonte, o

sinal de saída é zero e o instante final é aquele observado quando o sinal de saída atinge 95%

do seu valor máximo.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário esse tempo é < 15 s, para o de 1ª classe é < 30 s

e para o de 2ª classe é < 60 s.

2) Compensação do ponto zero: (a) é uma medida da estabilidade do ponto-zero especificada

para a resposta em 200 W/m² de radiação térmica líquida com ventilação; (b) é uma medida

da estabilidade do ponto-zero especificada para a resposta onde há uma mudança de 5K/h na

temperatura ambiente.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário (a) ±7 W/m² e (b) ± 2 W/m², para a categoria 1ª

classe (a) ± 15 W/m² e (b) ± 4 W/m² e para a 2ª classe (a) ± 30 W/m² e (b) ± 8 W/m².

3) Não-Estabilidade: Mudança percentual anual na resposta é uma medida, em porcentagem,

dos efeitos do envelhecimento. É uma medida da estabilidade da constante de calibração no

período de um ano.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 0,8%, para a categoria 1ª classe ± 1,5% e

para a categoria 2ª classe ± 3%.

4) Não-Linearidade: Desvio percentual da sensibilidade em 500 W/m² devido à mudança na

irradiância dentro de 100 W/m² a 1000 W/m².

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 0,5%, para a categoria 1ª classe ± 1,5% e

para a 2ª classe ± 3%.

5) Resposta à Temperatura: É a medida da variação da leitura do instrumento com a

temperatura. Faz-se incidir a irradiância de uma fonte de luz sobre o difusor do piranômetro à

temperatura ambiente e, em seguida, faz-se a temperatura subir até que a variação da

temperatura esteja dentro do intervalo de 50 K. Comparam-se os valores dos sinais de saída à

temperatura ambiente e à temperatura superior. O resultado é dado em porcentagem.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 2 %, para a categoria 1ª classe ± 4 % e para a

2ª classe ± 8 %.

6) Resposta à Inclinação (ou resposta ao co-seno): É determinada em porcentagem. Faz-se

incidir, normalmente, sobre o difusor do piranômetro a luz de uma fonte que produz 1000

W/m² e anota-se o valor do sinal. Depois, o piranômetro é inclinado de certo ângulo em

relação à fonte, e anota-se o sinal obtido. Com esses dados é determinado o co-seno desse

ângulo que é a relação entre o sinal medido na inclinação e o sinal obtido segundo a normal.

Depois, esse resultado é comparado com o co-seno trigonométrico do mesmo ângulo.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 0,5%, para a categoria 1ª classe ± 2 % e para

a 2ª classe ± 5 %.

7) Resposta Direcional: Para assegurar que os valores limitados são encontrados, medidas

devem ser feitas da resposta relativa à incidência normal nas seguintes direções: ângulos de

incidência de 30°, 40°, 50°, 60°, 70° e 80° para 12 ângulos azimutais que variam em

intervalos de 30° (0°, 30°, 60°,..., 330°).

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 10 %, para a categoria 1ª classe ± 20 % e

para a 2ª classe ± 30 %.

8) Seletividade espectral: Desvio percentual do produto da absortância e transmitância

espectral da média correspondente no intervalo entre 0.35μm e 1,5μm. A medida direta da

seletividade espectral de um piranômetro necessita de uma técnica de medida de alta

sensibilidade. Os limites da faixa de comprimentos de onda são determinados usando vidro

Schott tipo WG 295 e K5. Se a irradiação de uma lâmpada incandescente é aplicada, deve-se

considerar uma faixa de comprimento de onda maior que 1500 nm.

LIMITES: Para a categoria padrão secundário ± 3 %, para a categoria 1ª classe ± 5 % e para a

2ª classe ± 10 %.

2.3 Desenvolvimento de piranômetros de baixo custo

Basso et al. (1979) construíram um piranômetro térmico de baixo custo para medir a

irradiância solar global. A montagem dos componentes foi realizada dentro de uma redoma de

lâmpada incandescente comum. O elemento sensor foi construído inicialmente na forma de

um disco de cor preta, concêntrico com um disco de cor branca, conforme mostrado na Figura

3. Os experimentos realizados mostraram uma baixa tensão de saída. A geometria do sensor

foi modificada para setores intercalados com tinta branca e preta, Figura 7, obtendo-se uma

tensão de saída mais elevada.

Figura 7: Piranômetro térmico com 4 termopares em série.

A redoma utilizada foi de vidro pyrex e sua base foi construída em náilon. O

instrumento foi calibrado com um piranômetro térmico da marca Eppley para obtenção da

constante de calibração no valor de

(

)

mWV94,2 μ .

A calibração foi realizada utilizando 10 medidas, o tempo de resposta foi determinado

com uma lâmpada incandescente espelhada de 60 watts. A não-linearidade obtida do sensor

foi menor que 2%. Não foi avaliada a não-estabilidade do instrumento e não foram avaliadas

as respostas: direcional, espectral, temperatura e a resposta do piranômetro com relação à

inclinação.

Ainda, Zanesco e Krenziger (1992) desenvolveram um piranômetro que usa uma

célula solar de silício como sensor. O Protótipo-1 custou em torno de US$ 150,00 e não foi

apresentada a precisão nas medidas quando comparadas com o piranômetro padrão. O seu

corpo e a base foram feitos de alumínio e o difusor foi uma camada plana de polyetileno. O

difusor tem uma geometria trapezoidal para obter uma boa resposta à inclinação (co-seno). A

célula de silício foi conectada a um resistor, resultando numa constante de calibração de

(

)

mWV20μ , com erro de 11,4%. A resposta à inclinação (resposta do co-seno) apresenta

um desvio máximo do ideal no valor de 1,2% para ângulos de incidência menores que 80°. A

Figura 8 mostra a vista de cima e um corte lateral do corpo desse piranômetro.

Figura 8: Projeto do corpo do Piranômetro fotovoltaico de Zanesco e Krenziger.

A tensão de saída foi obtida com quatro resistores de precisão de um ohm cada.

O difusor de polyetileno é visto nas Figuras 9 e 10.

Figura 9: Difusor de polyetileno do Piranômetro fotovoltaico de Zanesco e Krenziger

O corpo e a base consistem de um cilindro sólido de alumínio, Figura 10.

Figura 10: Corpo e base de alumínio do Piranômetro de Zanesco e Krenziger.

Uma placa de fenolite em forma de disco apóia a célula de silício e o resistor. Nesse

piranômetro não foi instalado o nível de bolha, nem o parafuso de ajuste de nível.

Foi utilizado um banco óptico, Figura 11, para medir a resposta do co-seno, uma fonte

de luz, uma lente convergente e um disco girante, onde foi colocado o piranômetro. Para a

realização das medidas, o piranômetro é girado no sentido horário até 90°, com medidas de

voltagem obtidas em intervalos de 10°. O processo é repetido no sentido anti-horário. O

processo dessas medições foi repetido 10 vezes. O maior desvio da resposta à inclinação

(resposta do co-seno) ideal para ângulos de incidência menores que 80° foi 1,16%. Para o

ângulo de incidência de 80° o desvio foi de 7,5%.

Figura 11: Banco óptico usado por Zanesco e Krenziger.

O protótipo foi calibrado com um Eppley PSP, entre 300 W/m

e 1000 W/m

. Nesse

intervalo, a constante de calibração foi obtida com a Equação 1.

∑

⋅

(1)

Na Equação 1, y é a irradiância solar medida em W/m² e x a tensão medida em milivolt nos

terminais do protótipo.

Um sistema de aquisição de dados foi usado para o levantamento dos dados

simultâneos de quatro piranômetros (dois térmicos e dois de silício, sendo um deles o

protótipo). Porém, foram consideradas somente as médias das 10 medidas efetuadas em dia

de céu sem nuvens para a determinação da constante de calibração. Os autores não mostram

resultados relativos à não-estabilidade, resposta direcional, resposta espectral, resposta à

temperatura e resposta à inclinação.

Bolzi et al. (1997) construíram um piranômetro fotovoltaico de baixo custo, com

células de silício cristalino de pequenas dimensões, sendo a área da pastilha de Silício de 0,13

(pastilha com 3,6 mm de lado). Na calibração, realizada pela Rede Solarimétrica do

Serviço Meteorológico Nacional da Argentina, foi determinada a constante de calibração,

observando-se que sua resposta foi limitada e não plana. Duas células foram utilizadas. A

primeira teve uma constante de calibração de

(

)

mWV619,13 μ com um erro de

%8,2±

e a

segunda célula de

(

)

mWV002,15 μ , com um erro de

%5,3

. Na calibração foram

realizadas 20 medições.

A Tabela 1 mostra os valores obtidos na calibração do protótipo com os piranômetros

térmicos HAENI e KIPP & ZONEN. As medições foram feitas em dia de céu sem nuvens. A

coluna 1 é o erro médio quadrático da irradiância solar, a coluna 2 o maior desvio, em

porcentagem, da irradiância solar maior que 300 W/m

e a coluna 3, o maior desvio, em W/m

para irradiância solar menor ou igual a 300 W/m

. As colunas 2 e 3 não obedeceram aos

padrões da ISO 9060 que estabelecem o desvio (não-linearidade) em 500 W/m² na faixa de

100 a 1000 W/m².

Tabela 1: Calibração do protótipo do Piranômetro de Bolzi et al.

Erro médio

quadrático da

Irradiância solar.

(W/m

)

O maior desvio (em

%) para Irradiância

> 300 W/m².

(%)

O maior desvio para

Irradiância

≤ 300 W/m²

(W/m

)

Piranômetro (1) (2) (3)

Protótipo-1 24,8 11,4 36,1

HAENI 25,1 11,5 41,2

KIPP & ZONEN 8,7 3,3 16,2

No piranômetro de Bolzi et al. (1997), a constante de calibração apresentou um erro de

2,8% em uma célula e 3,5% na outra, em relação ao padrão utilizado. Os resultados

apresentados, para determinar as constantes de calibração, constam de 20 pontos para cada

piranômetro. Os autores não mostram ensaios e resultados relativos à não-estabilidade,

resposta direcional, resposta espectral, resposta à temperatura, e resposta à inclinação.

3 METODOLOGIA

3.1 Características do piranômetro desenvolvido

Para o piranômetro proposto foi utilizado um sensor de irradiância (fototransistor) à

base de silício, facilmente obtido no comércio local. A escolha do sensor foi baseada em sua

resposta espectral, muito próxima do sensor de silício da LI-COR, Figura 6.

Para construir o corpo do instrumento foi usado material isolante térmico, a fim de

reduzir a troca de calor do ambiente externo com o fotosensor, evitando aquecimento e seus

efeitos. Acima do fototransistor está o difusor, ver a Figura 12, construído em PVC para

possibilitar o espalhamento da luz que atinge o fotosensor (fototransistor). O corpo tem uma

base metálica de alumínio que lhe dá sustentação.

Figura 12: Protótipo-1 fotovoltaico de Silício.

Para obter a Irradiância Solar Global é coletada a tensão correspondente, em milivolt,

no terminal de saída do instrumento, conforme Figura 13, e multiplicado pela constante de

calibração.

Figura 13: Esquema de montagem dos componentes eletrônicos do Protótipo-1.

Na construção do fototransistor, observa-se que o emissor tem uma área muito

pequena, sendo a tensão de saída obtida entre a base (positiva) e o coletor (negativo),

conforme a Figura 14. O produto “hf” é a energia do fóton incidente. Como foram utilizados

os terminais base e coletor, ou seja, apenas uma das junções PN, encontra-se no Apêndice 6

uma análise teórica da mesma.

Figura 14: Construção do fototransistor, o resistor de saída e a tensão obtida em mV.

É possível medir a fotocorrente em microampère e relacioná-la com a irradiância solar

global, eliminando-se assim o resistor de saída, conforme a Figura 15.

Figura 15: Fotocorrente medida em microampère no fototransistor exposto a irradiância solar.

O sensor escolhido foi um fototransistor fabricado pela MOTOROLA, modelo MRD,

que tem como característica o espectro sensível à luz visível

(

)

m78,0m38,0 μ→

e à faixa do

infravermelho próximo

()

m3m75,0

→μ

para largas aplicações. Na Figura 16, apresentada

pelo fabricante, é mostrado o intervalo entre 450 nm e 1060nm.

Figura 16: Resposta espectral do fototransistor, escolhido, conforme catálogo da Motorola.

O protótipo, denominado protótipo-1, foi montado conforme mostra a Figura 17, onde

se vê, além do fototransistor, um sensor térmico para medir a temperatura interna do

Protótipo-1.

Figura 17: Projeto do Protótipo-1 fotovoltaico de silício.

O material utilizado no corpo do Protótipo-1 do piranômetro de silício e do seu difusor

é o PVC (Policloreto de Vinila) porque tem menor condutividade térmica, como mostra a

Tabela 2.

Tabela 2: Condutividade térmica de materiais isolantes.

Polímero

Valores calculados da condutividade

térmica (W/mK)

Náilon 0,250

PVC 0,203

PE (Polietileno) 0,470

PP (Polipropileno) 0,247

Fonte: Carvalho, Gil et al. (2006).

A sua faixa de temperatura de trabalho é de C60aC5

− . O difusor projetado com

PVC (Policloreto de Vinila) foi colado ao corpo com cola especial à base de borracha. O

fototransistor (sensor óptico) e o sensor térmico foram colocados numa placa de fenolite que

foi acoplada a um suporte metálico, como apresentado na Figura 18, e seu aspecto externo

está apresentado na Figura 19.

Figura 18: Suporte metálico e placa de fenolite onde estão soldados, o sensor óptico e o sensor térmico

do Protótipo-1.

Esse suporte metálico (Figura 18) tem sua altura regulada por um parafuso central que

está apoiado em outro suporte metálico, ver a Figura 20. Todas essas partes estão envolvidas

por um corpo de PVC que foi colocado em cima de uma base de alumínio, Figura 19.

Figura 19: Visão final do Protótipo-1 montado.

Cada sensor, tanto o óptico como o térmico, tem seu cabo de transmissão de sinal,

Figura 20.

Figura 20: Os cabos de transmissão do sinal óptico e do sinal térmico do Protótipo-1.

A Figura 21 mostra a luz do sol passando através do difusor (região central, branca).

Figura 21: Câmara do Protótipo-1 vista por baixo.

As partes separáveis do Protótipo-1 foram seladas com silicone para evitar qualquer

infiltração. O adaptador é o suporte onde é soldado o resistor de saída, sendo mostrado na

Figura 22. Seus terminais são ligados aos terminais do fototransistor e ao milivoltímetro para

se medir a tensão correspondente à fotocorrente.

O resistor para obtenção da tensão térmica está soldado no seu adaptador (cor preta)

que é mostrado na Figura 22, onde um dos seus terminais está ligado ao sensor térmico e o

outro à fonte de alimentação. O adaptador ao lado (cor vermelha) liga esse resistor ao

voltímetro para a medida da tensão térmica.

A Figura 22 mostra o conjunto integrado pelo Protótipo-1, o cabo de transmissão do

sinal óptico, o adaptador óptico com seu resistor interno, o cabo de transmissão do sinal

térmico, o adaptador térmico com seu resistor interno, o cabo de alimentação do sensor

térmico e a fonte de alimentação do sensor térmico.

Figura 22: Protótipo-1 com seus acessórios.

3.2 Ensaios

O Padrão Internacional ISO 9060, que rege as especificações e categorias dos

instrumentos, foi considerado nos ensaios do piranômetro desenvolvido. Como mencionado

anteriormente, de acordo com o Padrão Internacional, são necessários ensaios de não-

linearidade, não-estabilidade, resposta à inclinação, resposta à temperatura, tempo de

resposta, compensação do ponto zero, resposta direcional e seletividade espectral para a

classificação de um piranômetro.

Para o caso do piranômetro desenvolvido, fotovoltaico, considerando-se os dados

fornecidos pelo fabricante do fototransistor, pode-se afirmar que o tempo de resposta

(inferior a 1 segundo) atende às especificações exigidas para as três classificações de

piranômetros. O piranômetro fotovoltaico também atende ao critério de compensação do

ponto zero, já que o sinal produzido exige a incidência de luz, não apresentando variações

noturnas devido às trocas de calor radiante entre a superfície receptora e a abóbada celeste

mais fria.

No presente trabalho foram realizadas análises da constante de calibração, da não-

linearidade e da resposta à inclinação (resposta do co-seno) do Protótipo-1. Os ensaios

descritos visam analisar o instrumento conforme as exigências ou especificações estabelecidas

no Padrão ISO 9060.

Para fins de comparação dos resultados obtidos na análise da resposta à inclinação, um

instrumento similar de mercado, o (LI-COR), foi analisado, ver Figura 23.

Figura 23: Piranômetros: Protótipo-1 e LI-COR.

Para a avaliação da resposta à temperatura foram analisados os dados de

temperatura e irradiância coletados nos experimentos com o Protótipo-1 para um valor de

irradiância da ordem de 1000W/m

. O experimento foi realizado apenas para fins de

verificação da influência da temperatura no sensor fotovoltaico.

Com relação à resposta espectral, é conhecido o fato de que a mesma não cobre todo

o espectro exigido por norma. Entretanto, é apresentada uma comparação das curvas

fornecidas pelo fabricante do fototransistor e de um piranômetro fotovoltaico comercial

amplamente aceito e utilizado para medições de irradiância solar.

O ensaio da não-estabilidade será realizado a posteriori à finalização da presente

dissertação. Devido ao tempo necessário para medições (um ano) segundo a ISO 9060. A

resposta direcional não foi avaliada.

3.2.1 Calibração

O Protótipo-1 (no lado direito da Figura 24) foi instalado na área de teste do grupo

FAE-DEN-UFPE e colocado ao lado de um piranômetro de 1ª classe da marca EPPLEY, série

Nº 31087F3, Mod. PSP, com constante no valor de

(

)

m/W/V4,9 μ , para fins de calibração.

Os instrumentos foram deixados sobre uma superfície plana, horizontal, exposta ao sol, do

amanhecer até o entardecer, Figura 25.

Figura 24: O Eppley (Padrão secundário) e o Protótipo-1.

Figura 25: Disposição do Eppley e do Protótipo-1 na área de teste.

Para obter a Irradiância Solar Global é coletada a tensão correspondente, em milivolts,

no terminal de saída de cada piranômetro. Esse sinal é levado a um sistema de aquisição de

dados (data-logger) da marca CAMPBELL (Figura 26). Em seguida, a tensão medida pelo

piranômetro padrão é multiplicada pela sua constante de calibração por meio do data-logger.

Figura 26: Sistema de aquisição de dados Campbell

Com os resultados obtidos são traçados os gráficos da irradiância medida pelo

piranômetro padrão (

m/W

) em função da tensão de saída medida no Protótipo-1 (

Uma curva de regressão (linear) fornece a constante de calibração do Protótipo-1.

3.2.2 Não-Linearidade

A não-linearidade é uma das especificações que deve ser determinada em percentual

da resposta da tensão (ou da irradiância) obtida no Protótipo-1 quando a irradiância solar

global é

m/W500 dentro de um intervalo que vai de

m/W100 a

m/W1000 ,conforme

mostra a Figura-27. Assim, a não-linearidade é uma medida do desvio percentual da

irradiância em 500 W/m².

Figura 27: Exemplo de como determinar a Não-Linearidade do piranômetro.

O ponto A, sobre a reta, tem uma tensão “v” (valor médio) que corresponde a

irradiância 500 W/m² e (v

) e (v

) são as tensões extremas (mínima e máxima) observadas

para a mesma irradiância (500 W/m²). Essas tensões originam os pontos B e C mostrados na

Figura 27.

A Equação 2 é usada para obter a não-linearidade (chamada aqui de Δ

), onde

s é o

desvio médio entre o valor absoluto do desvio para a esquerda s

-v) e o valor absoluto do

desvio para a direita s

-v), v o valor médio obtido na reta de calibração do Protótipo-1.

%100x

=Δ

(2)

3.2.3 Resposta à Inclinação

A superfície do difusor do piranômetro é colocada numa posição vertical. Uma fonte

luminosa de

m/W1000 é posicionada à frente do difusor na direção normal ao plano do

mesmo, Figura 28. Em seguida é medida a tensão correspondente a essa posição, que tem o

ângulo no valor de 0°. Esse ângulo irá variar de 0° a 90°, de 10° em 10°, e para cada nova

posição é medida a tensão correspondente. Fazendo a relação entre a tensão de cada posição

com a tensão para a posição 0° têm-se a resposta à inclinação, que é o co-seno.

O co-seno obtido da relação entre valor da tensão de um ângulo escolhido e do valor

da tensão do ângulo a 0° é comparado com o co-seno trigonométrico desse mesmo ângulo,

determinando-se assim o desvio percentual da resposta à inclinação.

Figura 28: Posição do difusor do piranômetro para determinação da resposta à inclinação.

O difusor embora seja de cor branca ele foi desenhado com a cor vermelha a fim de se

destacar do fundo branco.

3.2.4 Resposta à temperatura

Para a análise da resposta à temperatura, a mesma foi medida por meio de um sensor

térmico, ou seja, um resistor com coeficiente de temperatura negativo (NTC). Embora a

tensão de saída do NTC seja não-linear, o mesmo foi escolhido por possuir uma inércia

térmica muito baixa quando comparado ao sensor de temperatura LM35. De acordo com o

fabricante do sensor LM35, para atingir 100% do valor do sinal é necessário 3 minutos.

O sensor de temperatura utilizado (NTC) foi calibrado num calorímetro contendo água

na temperatura de 70°C, e as medidas de temperatura foram realizadas com um termômetro

de mercúrio com erro de ± 0,5°C e resolução de 1°C, num intervalo de calibração que vai de

28°C a 70°C, Figura 29.

Figura 29: Calorímetro utilizado para calibração do sensor térmico NTC.

O acoplamento do sensor à parede do calorímetro está mostrado na Figura 30.

Figura 30: NTC acoplado à parede do vaso do calorímetro.

Após 13 horas de observação das medidas obtidas no experimento com o calorímetro,

obteve-se um gráfico da temperatura em função da tensão produzida pelo sensor térmico, cujo

circuito utilizado é mostrado na Figura 31. A fonte de alimentação é uma bateria de 9 volts.

Figura 31: Montagem utilizada para calibração do NTC.

A curva de calibração é mostrada na Figura 32 juntamente com a equação de

calibração.

Figura 32: Curva de calibração do NTC utilizado.

Na análise da Resposta à Temperatura de acordo com a ISO 9060, um piranômetro de

2ª classe deve ter uma variação máxima de 8% na fotocorrente para uma variação de

temperatura de 50K. No laboratório de Energia Solar do DEN-UFPE não há equipamento

para se executar esse experimento. Então, foi realizado um ensaio simples para se ter uma

avaliação da influência da temperatura nos dados da irradiância medidos.

Para analisar a influência da temperatura na medição da irradiância solar, os registros

dos valores de irradiância solar medida pelo Protótipo-1, temperatura do sensor e a irradiância

medida pelo Eppley foram obtidos em ensaios realizados durante vários dias do ano de 2007.

Os dados foram filtrados para valores de irradiância medidos pelo Eppley entre 950

W/m

e 1050 W/m

e analisados. A fixação de uma faixa estreita de irradiância minimiza os

efeitos da influência dessa grandeza na leitura obtida, permitindo-se isolar apenas a influência

da temperatura para a análise.

3.2.5 Resposta espectral dos sensores do Protótipo-1 e do LI-COR

Uma comparação entre as respostas espectrais dos instrumentos LI-COR e Protótipo-1

foi feita baseada nas curvas fornecidas pelos fabricantes. O espectro do LI-COR (LI-200SA)

comparado com o espectro do Protótipo-1 (fototransistor) é mostrado na Figura 33. Verifica-

se o trecho do espectro visível da luz (de 395 nm a 750 nm) e o trecho do espectro

infravermelho próximo.

Figura 33: Resposta espectral do LI-COR e do Protótipo-1.

Na curva do LI-COR, Figura 33, vê-se uma resposta de 100% no comprimento de

onda infravermelho 950 nm, enquanto que no Protótipo-1 essa resposta de 100% está em 800

nm, ou seja, mais próximo da região do visível. A energia absorvida na parte do espectro

visível é maior no Protótipo-1 (fototransistor) do que no LI-COR.

Como comentado anteriormente, os sensores fotovoltaicos não são capazes de fornecer

a uniformidade de resposta espectral como requerida para a classificação ISO 9060.

Entretanto, de acordo com Grossi (2002), esses piranômetros podem ser classificados como

segunda classe.

3.2.6 Análise da energia absorvida pelo Protótipo-1

Foram comparados os valores de energia solar medidos pelo Protótipo-1, utilizando a

constante de calibração obtida, com os medidos no Eppley. As comparações foram feitas em

base “instantânea” (1 minuto), horária e diária. Para cada dia o instante inicial foi 5h19min e o

instante final foi 17h19min, abrangendo um intervalo de 12 horas.

Os valores de irradiância solar (W/m²) são coletados diariamente, minuto a minuto.

Após obterem-se esses dados, determina-se a média horária da irradiância solar. Os valores de

irradiância horária são apresentados em função do tempo (t) em hora no intervalo de 12 horas

para cada dia de medição.

A energia solar diária (Wh/m²) é obtida pela integral dos valores horários para cada

dia.

4 RESULTADOS

4.1 Constante de calibração do Protótipo-1 e não-linearidade

A Tabela 3 resume as constantes de calibração e a não-linearidade medidas no período

de 26 de fevereiro de 2007 a 20 de maio de 2007 para o Protótipo-1.

Tabela 3: Resultado da calibração do Protótipo-1

Dia

Constante de

Calibração

Não-

Linearidade

µV/(W/m²) %

1 13,1 1,0

2 13,0 1,0

3 13,2 0,0

4 13,1 0,8

5 13,1 1,3

6 13,0 2,3

7 13,1 1,8

8 13,2 1,0

9 13,0 1,4

10 13,0 2,3

11 13,0 2,3

12 13,0 3,3

13 13,0 1,8

14 13,1 2,3

15 13,0 4,1

16 13,0 4,6

17 13,2 0,8

18 12,9 5,8

19 12,9 1,5

20 12,9 4,0

21 13,0 7,5

22 13,1 0,5

23 12,9 2,3

24 12,9 1,3

25 12,7 5,2

26 12,8 2,9

27 12,7 0,0

28 12,7 2,5

29 12,9 3,9

30 12,8 3,4

31 12,9 1,4

32 12,8 0,0

33 12,8 5,2

34 12,8 5,9

35 13,1 3,6

36 12,9 6,0

Dia

Constante de

Calibração

Não-

Linearidade

µV/(W/m²) %

37 12,7 3,9

38 12,8 1,6

39 12,8 0,8

40 12,8 0,0

41 12,8 2,0

42 12,8 2,9

43 12,9 4,6

44 12,7 4,5

45 12,8 5,4

46 12,9 3,8

47 12,9 3,8

48 12,9 2,6

49 12,9 4,2

50 12,8 3,9

51 13,0 5,0

52 12,9 4,6

53 12,9 6,5

Média

12,9 2,9

Desvio Padrão

(D.M.Q.)

0,1

D.M.Q.%

1,0

A constante de calibração média do Protótipo-1 foi de )V/(W/m12,9

μ , com desvio

médio quadrático de

%1±

. De acordo com a ISO 9060, a Não-Estabilidade (Deriva) é uma

medida da variação da constante de calibração após um ano. Acontece que os ensaios

realizados não correspondem ao período citado e sim, de quase 3 meses. Portanto, não é

possível classificá-lo nesse item. Nesse período a constante oscilou entre 12,7 e 13,2

μV/(W/m²).

Para a não-linearidade do Protótipo-1 o valor médio é ±

%9,2

As curvas obtidas para a determinação dos dados mostrados na Tabela 3 encontram-se

disponíveis no Apêndice 1. Para comparar esse protótipo-1 com outro piranômetro

fotovoltaico da marca LI-COR encontra-se no Apêndice 2 as curvas do mesmo.

4.2 Influência da temperatura no sinal óptico obtido no fototransistor do

Protótipo-1

Uma análise das características de catálogo do sensor utilizado, com relação à

influência da temperatura, indica um comportamento linear da fotocorrente gerada em função

da temperatura do fototransistor. Esta característica está presente nos sensores de silício.

Entretanto, os ensaios realizados mostram um efeito menos acentuado da temperatura na

resposta do sensor. A Figura 34 mostra a inclinação da reta no gráfico, obtido

experimentalmente, da fotocorrente normalizada versus temperatura do sensor. Na Figura 35 é

mostrada a inclinação da reta no gráfico da fotocorrente em função da temperatura fornecida

pela Motorola, fabricante do fototransistor utilizado.

Figura 34: Gráfico da Foto corrente normalizada do sensor versus Temperatura.

Figura 35: Gráfico da fotocorrente versus Temperatura do datasheet da Motorola para o sensor.

Esta diferença entre os resultados do ensaio e do fabricante pode ser atribuída à

dispersão normalmente presente nas características de componentes eletrônicos.

O Coeficiente angular da reta na Figura 34 é metade do obtido na Figura 35. Então,

realmente o efeito é menos acentuado.

Na Tabela 4 estão resumidos os valores médios, máximo e mínimo de temperatura do

fototransistor, além das leituras correspondentes de irradiância no Protótipo-1 e Eppley. Os

valores da tabela são referentes a 135 medidas filtradas entre o conjunto total de dados para

valores de irradiância do Eppley entre 950 e 1050 W/m

(Apêndice 3).

Tabela 4: Análise da variação da irradiância com a temperatura

Temperatura do sensor

Irradiância Protótipo-

Irradiância

Eppley

(

C) (W/m

) (W/m

)

Média

43,1 986 980

Desvio padrão (%)

5,70% 2,60% 2,30%

Valor Máximo

50,1 971 961

Valor Mínimo

33,1 958 955

Diferença

17 13 6

(Diferença/Média)x100%

39,40% 1,30% 0,60%

De acordo com as medidas obtidas, observa-se que, para um desvio padrão dos valores

de temperatura da ordem de 5,7%, foram observados desvios na irradiância medidas pelo

Protótipo-1 de 2,6%. As medidas do Eppley apresentam desvio de 2,3%. Os resultados

indicam que o comportamento do Protótipo-1 não difere significativamente do

comportamento do Eppley.

A maior diferença de temperatura (diferença entre o maior valor de 50,1

C e menor

valor de 33,1

C) é de 17

C, o que representa uma variação de 39,4%. Os valores

correspondentes de irradiância do Protótipo-1 são: máximo de 971W/m

e mínimo de 958

W/m

) representando uma variação de 1,3%. Os valores correspondentes para o Eppley são:

961 W/m

e 955 W/m

. Isso representa uma variação em torno de 0,6%.

Os resultados instantâneos mostram uma influência maior da temperatura no Protótipo-1

que no Eppley. Entretanto, os valores percentuais dessas variações são pequenos para ambos.

O Apêndice 5 mostra uma análise teórica da fotocorrente versus temperatura do fotosensor.

4.3 Resposta à Inclinação (Co-seno) do Protótipo-1

Quando um fluxo paralelo de radiação de uma dada seção transversal se espalha sobre

uma superfície plana, a irradiância incidente nessa superfície, devido ao fluxo, é proporcional

ao co-seno do ângulo entre esse fluxo e a normal ao plano. Um piranômetro, cuja resposta a

um fluxo que vem de direções diferentes segue a mesma relação, é dito ser “co-seno

corrigido”. Um sensor, sem uma precisa correção do co-seno, pode implicar em um erro

grande sob condições de irradiância difusa dentro de uma área de cobertura, em baixos

ângulos de elevação solar.

A resposta do co-seno é medida colocando o piranômetro numa plataforma giratória

que pode ser ajustada num eixo que passa no centro da superfície de medição (difusor), Figura

36. Um feixe colimado é dirigido em incidência normal e, na saída do sensor, é medida a

tensão toda vez que o ângulo é variado. O erro, que está representado por “R(%)”, do co-seno

no ângulo de incidência

, Equação 5, é medido considerando-se o co-seno obtido nesse

ângulo de incidência

e o co-seno trigonométrico desse mesmo ângulo

, razão essa

expressa de forma percentual. Na Equação 6,

(

)

é a intensidade do sinal para o ângulo

(

)

0V =θ

é a intensidade do sinal para

0=θ

. A Figura 36 mostra como são obtidas as

medidas para um ângulo

0=θ

e para

qualquer.

()

(

)

()

%100x1

cos

⎟

⎠

⎞

⎜

⎝

⎛

−

=θ

(3)

Figura 36: Obtenção do sinal em milivolt correspondentes ao fluxo luminoso incidindo num ângulo 0°

sobre o difusor e num ângulo

A seguir é determinado o co-seno do ângulo

,medido através da Equação 4, pela

relação entre a intensidade do sinal (em milivolt) ou da irradiância (em W/m²) obtida nessa

posição angular (

) e a intensidade do sinal quando

0=θ

(

)

)0(

cos

(4)

Esse valor (co-seno de

, obtido experimentalmente) é comparado com o co-seno

trigonométrico desse ângulo

e o resultado dado, em percentual, da resposta do co-seno.

Na execução do experimento, para se obter a resposta relativa do co-seno, a variação

angular foi de 10° em 10°, a partir do zero, num intervalo de 0

a 80

. A Figura 37 mostra a

disposição dos elementos do experimento, onde também aparece uma lente convergente de

foco 100 mm. Foi utilizada uma lâmpada incandescente com espectro mostrado na Figura 38

(Sersen, W. J., 1990), onde também é visto o espectro do Sol obtido dos dados do piranômetro

LI-COR, Manual Radiation Measurement.

Figura 37: Experimento para se obter a resposta do co-seno do Protótipo-1.

A lâmpada incandescente produz um espectro conforme pode ser verificado na Figura

38, que embora se apresente um pouco deslocado com relação à intensidade do espectro solar,

cobre toda a faixa de comprimento de onda da irradiância solar (desde 200 nm a 2500 nm).

Figura 38: Espectro da lâmpada incandescente e do Sol.

Foram obtidas quatro séries de medidas para avaliar a resposta do co-seno do

Protótipo-1 desenvolvido. As Tabelas 5 e 6 representam as médias correspondentes às quatro

séries e a Tabela 7 representa os dados colhidos do manual do fabricante LI-COR.

Tabela 5: Experimento realizado com o Protótipo-1 para resposta do co-seno.

θ(graus) 0 10 20 30 40 50 60 70 80

cos (θ)(medido)

[média] 1,000 0,990 0,930 0,849 0,737 0,606 0,454 0,314 0,160

cos (θ)(trigon.) 1,000 0,985 0,940 0,866 0,766 0,643 0,500 0,342 0,174

Erro do co-seno 0,000 0,005 -0,010 -0,017 -0,029 -0,037 -0,046 -0,028 -0,014

Erro do co-seno(%) 0,0 0,508 -1,064 -1,963 -3,786 -5,754 -9,2 -8,187 -8,046

Resp. relativa do

cos (%)

100,0 100,5 98,9 98,0 96,2 94,2 90,8 91,8 92,0

Tabela 6: Experimento realizado com o LI-COR para resposta do co-seno.

θ(graus) 0 10 20 30 40 50 60 70 80

cos (θ)(medido)

[média] 1,000 1,000 0,973 0,905 0,795 0,658 0,507 0,343 0,178

cos (θ)(trigon.) 1,000 0,985 0,940 0,866 0,766 0,643 0,500 0,342 0,174

Erro do co-seno 0,000 0,015 0,035 0,045 0,038 0,023 0,014 0,003 0,023

Erro do co-seno(%) 0,000 1,523 3,511 4,503 3,786 2,333 1,400 0,292 2,299

Resp. relativa do

cos (%)

100,0 101,5 103,5 104,5 103,8 102,3 101,4 100,3 102,3

Tabela 7: Manual do fabricante.

LI-COR - Manual

θ(graus) 0 10 20 30 40 50 60 70 80

Resposta relativa do

cos (%)

100,0 100,7 101,4 102,9 102,1 102,9 101,4 97,1

97,1

As respostas relativas do co-seno (%) para as três Tabelas estão também apresentadas

na Figura 39.

Figura 39: Resposta do co-seno da superfície receptora (difusor) para o Li-cor e para o Protótipo-1

desenvolvido.

A curva obtida para o LI-COR no laboratório de Energia Solar do DEN/UFPE, foi

comparada à curva fornecida pelo fabricante, Figura 38. Verifica-se que, embora o espectro

da lâmpada utilizada não reproduza exatamente a intensidade do espectro da irradiância solar,

a curva obtida é bastante próxima da fornecida pelo fabricante.

De acordo com os dados obtidos conforme a Tabela 5, o Protótipo-1 obteve um erro

máximo de -9,2% para um ângulo de 60°. Já para o LI-COR , os dados coletados e

apresentados na Tabela 6, mostram um erro máximo de aproximadamente 4,503 % na

posição angular 30°. Para ângulos no intervalo de 0

a 40

o erro do Protótipo-1 foi menor que

o do LI-COR, mas no intervalo de 50

a 80

o erro do Protótipo-1 foi maior. No intervalo de

a 80

a resposta relativa do co-seno (%) para o Protótipo-1 não excedeu 100% , ou seja, o

co-seno no Protótipo-1 não excedeu o valor máximo “1”, mas para o LI-COR o co-seno

ultrapassou o valor “1” entre 10° e 80°.

Como o erro é grande para ângulos maiores ou iguais a 50 graus (Protótipo-1), é

necessário desenvolver um novo difusor para que se tenha um erro máximo de 5%

(classificação, segundo a norma ISO 9060 para piranômetro de 2ª classe).

4.4 Análise da Irradiância solar absorvida pelo Protótipo-1

Com a finalidade de verificar a confiabilidade no Protótipo-1 foram utilizados os dados

obtidos nos ensaios para analisar a Irradiância solar medida no Protótipo-1, como também

pelo padrão Eppley. A Figura 40 mostra o resultado do dia 26 de fevereiro de 2007 e a Figura

41 mostra o resultado do dia 20 de maio de 2007. No eixo vertical está a Irradiância (W/m²) e

no eixo horizontal está o tempo (horas). Encontra-se no Apêndice 4 mais três resultados.

Figura 40: Irradiância solar absorvida pelo Protótipo-1 e Eppley no dia 26/02/2007.

Figura 41: Irradiância solar absorvida pelo Protótipo-1 e Eppley no dia 20/05/2007.

De acordo com os gráficos das Figuras 40 e 41, as energias absorvidas pelo Protótipo-1 e

Eppley são bastante próximas.

4.5 Análise dos desvios da Irradiância instantânea, horária e diária.

Foram analisados os dados instantâneos de irradiância e médias horárias, como também

os dados da energia diária coletada no período que vai de 26 de fevereiro de 2007 a 20 de

maio de 2007. Os resultados estão expressos na Tabela 8.

Tabela 8: Valores dos desvios encontrados do Protótipo-1 em relação ao padrão Eppley.

Protótipo-1 Eppley

Desvio

relativo

Desvio quadrático

médio

Desvio quadrático

médio

Energia

diária

Energia

diária

Energia

diária da irradiância da irradiância

DIA Wh/m² Wh/m²

(Valores

abs.) em média horária instantânea

26/fev 4852 4880 0,60% 1,50% 7,50%

27/fev 4541 4551 0,20% 4,70% 3,80%

12/mar 4395 4406 0,30% 2,70% 6,70%

13/mar 4541 4551 0,20% 2,50% 7,10%

14/mar 4203 4242 0,90% 3,30% 5,50%

15/mar 4909 4960 1,00% 2,50% 6,30%

17/mar 3885 3930 1,10% 3,70% 5,50%

18/mar 4089 4068 0,50% 2,30% 8,60%

27/mar 3218 3254 1,10% 3,20% 8,90%

28/mar 4008 4046 1,00% 1,80% 9,20%

29/mar 4864 4946 1,70% 3,40% 5,40%

30/mar 5187 5253 1,20% 2,90% 6,80%

31/mar 4527 4618 2,00% 4,10% 4,80%

01/abr 4145 4190 1,10% 3,00% 6,40%

02/abr 4698 4742 0,90% 3,40% 5,80%

03/abr 3893 3933 1,00% 3,60% 6,00%

04/abr 5128 5116 0,20% 3,00% 3,50%

05/abr 4682 4795 2,40% 3,90% 5,30%

06/abr 4823 4911 1,80% 3,20% 6,30%

07/abr 4639 4763 2,60% 4,40% 5,10%

08/abr 4840 4930 1,80% 4,20% 5,00%

09/abr 4375 4424 1,10% 3,20% 6,80%

10/abr 4609 4721 2,40% 3,50% 6,10%

11/abr 4566 4687 2,60% 4,10% 5,30%

12/abr 4348 4514 3,70% 4,50% 5,20%

16/abr 4386 4530 3,20% 3,90% 5,80%

17/abr 3838 4003 4,10% 5,00% 5,50%

19/abr 3037 3151 3,60% 4,60% 6,70%

21/abr 3932 3994 1,50% 2,70% 7,40%

22/abr 4550 4680 2,80% 4,10% 5,50%

Protótipo-1 Eppley

Desvio

relativo

Desvio quadrático

médio

Desvio quadrático

médio

Energia

diária

Energia

diária

Energia

diária da irradiância da irradiância

DIA Wh/m² Wh/m²

(Valores

abs.) em média horária instantânea

23/abr 3230 3291 1,80% 3,30% 4,10%

24/abr 3045 3169 3,90% 4,40% 7,70%

25/abr 3084 3188 3,30% 6,10% 5,50%

26/abr 4396 4515 2,60% 3,70% 5,70%

27/abr 3521 3562 1,10% 3,50% 8,10%

28/abr 3014 3101 2,80% 6,00% 5,00%

29/abr 3541 3713 4,60% 5,20% 5,40%

02/mai 4645 4771 2,60% 3,80% 6,00%

04/mai 2988 3091 3,30% 4,20% 8,40%

05/mai 2283 2363 3,40% 5,10% 8,50%

06/mai 3600 3749 4,00% 4,80% 5,50%

07/mai 3066 3158 2,90% 4,00% 8,20%

08/mai 3831 3933 2,60% 3,10% 7,10%

09/mai 4335 4431 2,20% 3,60% 6,40%

11/mai 4360 4493 3,00% 3,60% 6,60%

12/mai 4030 4145 2,80% 4,20% 6,00%

13/mai 4247 4334 2,00% 3,70% 6,00%

14/mai 4484 4525 0,90% 2,50% 8,20%

15/mai 4368 4462 2,10% 3,90% 5,50%

16/mai 3647 3736 2,40% 3,70% 6,50%

17/mai 3758 3834 2,00% 4,00% 6,80%

18/mai 3459 3509 1,40% 3,10% 7,60%

19/mai 2943 3004 2,00% 3,70% 7,60%

20/mai 4044 4117 1,80% 4,20% 5,70%

MÉDIA 2,00% 3,70% 6,30%

Verifica-se pelos resultados mostrados na Tabela 8 que os maiores desvios são obtidos

para as medidas instantâneas de irradiância (da ordem de 6,3%). Para as médias horárias, os

desvios são menores, em média 3,7%. Com relação às medidas diárias, as diferenças

percentuais são da ordem de 2%. Esse efeito pode ser explicado pela diferença entre as

constantes de tempo dos dois instrumentos, pois o Eppley (térmico) tem um tempo de resposta

bastante superior ao do Protótipo-1 (fotovoltaico).

Em vários gráficos traçados para a energia coletada (APÊNDICE 4), observou-se que

pela manhã, entre 5 e 7 horas, o Protótipo-1 absorve um pouco menos que o padrão Eppley.

Este efeito não é verificado no fim da tarde, descartando-se assim a possibilidade de que o

efeito do cosseno seja responsável pelo evento observado.

5 CONCLUSÕES

Ensaios realizados com o instrumento desenvolvido mostraram uma constante de

calibração de 12,9µV/(W/m²), com erro de 1% e não-linearidade em 500 W/m², com erro de

2,9%. A influência da temperatura na Irradiância (W/m²) apresentou desvio percentual de

1,3%. A Resposta à inclinação (co-seno) indicou desvio percentual mais acentuado a partir de

50°. Quanto à energia absorvida, a mesma apresentou resultados bastante próximos ao do

Eppley com desvio médio quadrático da Irradiancia horária de 3,7%. Com relação às medidas

diárias, as diferenças percentuais são da ordem de 2%.

De acordo com os resultados obtidos o protótipo-1 poderia ser classificado na categoria 2ª

classe no que se refere a não-linearidade de acordo com a ISO 9060. Entretanto, embora a

norma ISO 9060 mencione os piranômetros fotovoltaicos como um dos tipos de solarímetros

existentes, a mesma não permite classificar esses instrumentos em nenhuma categoria devido

às exigências da norma com relação à resposta espectral.

A construção do protótipo-1 permite que o mesmo seja usado com um datalogger ou

um voltímetro para medir a irradiância solar. Observou-se que a constante de calibração

resultou num valor equivalente ao dos piranômetros de mercado e com boa estabilidade no

período medido. A variação de temperatura no intervalo observado para as medições

(diferença máxima de 17 ºC) produz uma pequena variação na fotocorrente (1,3%).

A produção e utilização, no país, de piranômetros de baixo custo poderão contribuir

para a difusão das medições com informações úteis para a pesquisa, possibilitando a obtenção

de valores instantâneos e diários de irradiância solar, principalmente no que se refere aos

estudos de viabilidade para a implantação de sistemas fotovoltaicos.

Os custos para aquisição do material utilizado na fabricação do instrumento foram da

ordem de US$ 150,00. Uma análise detalhada do custo de fabricação é necessária para

verificar a viabilidade comercial do instrumento.

Recomenda-se, na escolha de um elemento foto-sensor para a produção de um

piranômetro fotovoltaico, realizar ensaios prévios com o componente foto-sensível para

verificar sua resposta com a temperatura já que os dispositivos eletrônicos podem apresentar

variações com relação às características apresentadas pelos fabricantes.

Para completa caracterização do protótipo desenvolvido seria ainda necessário realizar

ensaios de resposta direcional, influência da temperatura para variação de 50K e não-

estabilidade. Esse último encontra-se em andamento. Os resultados da não-estabilidade

dependem de um ano de medições.

REFERÊNCIAS

BASSO, D. A; CORBELLA, O. D. Construção e análise de um solarímetro para a

medida de radiação solar. Anais do Congresso Latinoamericano de Energia Solar, p. 81-91,

João Pessoa, 1979.

BOLZI, C.G., TAMASI, M.J.L., BOGADO, M.; PLÁ, J.C. Radiómetro Fotovoltaicos de

Bajo Costo Desarrollados en la C.N.E.A.: Protótipo comercial. San Martin-Argentina,

1997.

CARVALHO, Gil, Pereira, F. R., Ramos, V.D., Costa, H.M., Almeida, F.L.L. Otimização do

cálculo de condutividade térmica em polímeros. Nova Friburgo: V Congresso Brasileiro de

Análise Térmica e Calorimetria, 2006.

CARVALHO, Gil, Pereira, F. R., Ramos, V.D., Costa, H.M., Almeida, F.L.L. Otimização do

cálculo de condutividade térmica em Polímeros. Tabela-2, Instituto Politécnico-UERJ), 2006.

GROSSI, H. G., Notas sobre radiación solar. Uiversidad Nacional de Luján, Departamento de

Ciencias Básicas. (ISBN 987-9285-19-0), Argentina, 2002.

INTERNATIONAL ORGANIZATION FOR STANDARDIZATION, ISO 9060. Genebra,

1990.

JACOBUS, W. S. 2007, http://meusite.mackenzie.com.br/lasthaus/micro/unicamp/cap04.pdf

KIPP & ZONEN, Pyranometers. Röntgenweg – Holland. Disponível em:

www.kippzonen.com

LI-COR LI-200-SA, Pyranometer Sensor. Disponível em: <http: www.licor.com>. Acesso

em 17/10/2005.

MCCONNELL, R.and SYMKO-DAVIES, M. Multijunction Photovoltaic Technologies for

High-Performance Concentrators. IV World Conference on Photovoltaic Energy

Conversion (WCPEC-4), Waikoloa, USA , May 7-12, 2006.

MINISTÉRIO DE MINAS E ENERGIA. Resultado da Busca Notícias do PRODEEM.

Disponível em http://www.mme.gov.br. Acesso em 20 jul 2005.

MOTOROLA SEMICONDUCTOR TECHNICAL DATA. Photo detector.

SERSEN, W.J. “Part II: Artificial light – The options Available. Gemological Digest,

1990.

SINGH, J. Semicondutor Optoelectronics Physics and Technology. New York: McGraw-

Hill, 1995.

SINGH, J. Optoelectronics – An Introduction to Materials and Devices. New York:

McGraw-Hill, 1996.

TIBA, C.; FRAINDENRAICH, N.; GROSSI, H.; LYRA, F. Atlas solarimétrico para

localidades brasileiras. Editora Universitária UFPE, Recife, (2001).

ZANESCO, I.; KRENZINGER, A. Análise e construção de um Piranômetro Fotovoltaico.

Dissertação de Mestrado, PROMEC/ UFRGS. Porto Alegre, 1992.

IV INTERGOVERNMENTAL PANEL ON CLIMATE CHANGE. Climate Change 2007:

The Physical Science Basis, feb 2007.

Bibliografia Recomendada

BEISER, A., Concepts of Modern Physics. New York: McGraw-Hill, 1967.

JERIAS B., ANDREAS M. e DERRICK S. Temperature dependence of carrier mobility

in Si wafers measured by infrared photocarrier radiometry.Center for Advanced

Diffusion-Wave Technologies (CADIFT), Department of Mechanical and Industrial

Engineering, University of Toronto, Canadá, 2003.

RABL, A.Active solar collectors and their applications. New York: Oxford University

Press, 1985.

SERWAY, R. Física 4 para cientistas e engenheiros com física moderna. Trad. Horacio

Macedo. Rio de Janeiro, 1992.

TAREEV, B.M., KOROTKOVA, N.V., PETROV, V. M., PREOBRAZHENSKY, A.A.

Electrical and radio engineering materials. Trad. P.S. Ivanov. Moscow: Mir Publishers,

1980.

APÊNDICES

APÊNDICE 1

Gráficos do Protótipo-1 no Ensaio.

Figura 42: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 26 de fevereiro de 2007.

Figura 43: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 19 de abril de 2007.

Figura 44: Gráfico da Irradiância medida pelo Protótipo-1 em 27 de abril de 2007.

Encontra-se em arquivo todos os Gráficos da irradiância medida pelo Protótipo de 26

de fevereiro de 2007 a 20 de maio de 2007.

APÊNDICE 2

Gráficos do LI-COR.

Figura 45: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 20 de JULHO de 2006.

Figura 46: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 22 de JULHO de 2006.

Figura 47: Gráfico da Irradiância medida pelo LI-COR em 23 de JULHO de 2006.

APÊNDICE 3

Medidas de temperatura interna do sensor

Medidas de temperatura interna do sensor, irradiância medida pelo Protótipo-1,

irradiância medida pelo Eppley e desvio relativo da irradiância em diferentes dias e horários

do ano (2007) para irradiância entre 950 e1050 W/m

Dia Tempo

Irradiância

Protótipo-1

(W/m

)

Irradiância Eppley

(W/m

)

Temperatura

Protótipo-1

(

hmim

57 955 1000 983 39.1

57 957 992 974 39.9

57 1015 999 988 43.1

57 1101 985 981 44.0

57 1122 1003 1001 44.6

57 1148 988 977 44.5

57 1149 1004 1007 44.4

57 1150 998 1003 44.5

57 1158 1015 1017 46.2

57 1234 989 978 42.6

57 958 975 961 40.4

57 959 968 954 40.9

57 1000 966 953 41.4

57 1001 972 959 41.9

57 1015 999 988 43.1

57 1019 979 969 43.4

57 1101 985 981 44.0

57 1103 1029 1018 44.8

57 1104 1032 1020 45.2

57 1105 1049 1036 45.6

57 1121 1047 1034 44.6

57 1122 1003 1001 44.6

57 1123 970 975 44.8

57 1124 962 967 45.0

57 1125 982 985 45.5

57 1126 1025 1025 45.9

57 1134 1054 1050 46.4

57 1135 968 969 46.5

57 1148 988 977 44.5

57 1149 1004 1007 44.4

57 1150 998 1003 44.5

57 1151 1017 1023 44.7

57 1155 1020 1019 45.2

57 1156 1021 1022 45.5

Dia Tempo

Irradiância

Protótipo-1

(W/m

)

Irradiância Eppley

(W/m

)

Temperatura

Protótipo-1

(

hmim

57 1157 964 965 45.8

57 1158 1015 1017 46.2

57 1201 964 971 47.3

57 1221 1034 1023 42.6

57 1222 1055 1045 42.7

57 1233 976 966 42.3

57 1234 989 978 42.6

57 1235 1049 1039 42.9

60 1019 949 951 42.1

60 1023 966 965 42.7

60 1024 964 962 42.9

60 1025 973 971 43.1

60 1026 966 964 43.2

60 1032 968 964 43.5

60 1033 971 965 43.5

60 1034 978 971 43.7

60 1035 990 983 43.9

60 1048 975 962 42.1

60 1208 982 971 33.1

63 1003 962 950 40.9

63 1110 1039 1030 42.9

63 1114 963 957 42.5

63 1125 981 971 41.8

63 1155 1039 1024 39.7

63 1156 1022 1007 40.2

63 1157 1020 1005 40.8

64 1044 978 973 42.7

64 1056 958 955 44.5

64 1126 985 975 40.9

64 1130 977 965 41.8

64 1131 974 963 42.1

64 1132 966 955 42.5

64 1133 964 953 43.0

65 1110 981 967 42.8

66 1047 963 951 41.3

66 1128 984 971 42.4

66 1129 969 956 42.8

73 1028 999 985 41.5

73 1030 981 966 42.0

73 1204 961 953 40.5

74 1036 958 951 42.3

74 1044 975 970 42.8

74 1102 966 960 45.3

74 1103 973 970 45.4

74 1104 952 952 45.5

Dia Tempo

Irradiância

Protótipo-1

(W/m

)

Irradiância Eppley

(W/m

)

Temperatura

Protótipo-1

(

hmim

74 1122 1008 1000 44.2

87 1020 986 984 42.9

87 1022 983 975 43.2

87 1023 953 951 43.3

87 1052 989 981 41.1

87 1053 1025 1015 41.3

87 1054 1024 1016 41.6

87 1055 998 986 42.0

87 1056 985 975 42.3

87 1058 1000 987 43.0

87 1059 1020 1011 43.3

87 1103 978 973 43.3

87 1125 961 950 40.5

87 1126 982 971 40.6

87 1135 966 957 41.3

88 1009 967 954 42.3

88 1119 1037 1022 42.4

88 1122 973 966 42.7

88 1124 955 950 43.1

88 1129 1005 991 43.8

89 1046 946 950 44.6

90 1025 949 955 43.9

91 1058 1018 1004 43.0

91 1131 997 985 41.8

91 1133 965 956 42.3

91 1205 963 955 40.1

92 1039 1008 1001 44.1

92 1052 970 964 44.4

92 1106 998 986 44.6

92 1109 957 951 44.9

92 1138 962 953 42.7

93 1101 968 954 42.2

94 1129 968 955 46.1

98 1033 1002 997 43.2

98 1034 1006 1002 43.5

98 1035 973 970 44.0

98 1036 1002 996 44.4

98 1037 997 991 45.0

99 1100 969 955 43.4

100 1141 961 952 48.0

101 1204 957 950 44.8

101 1211 975 962 43.3

107 1212 985 975 49.9

107 1213 1000 988 50.1

109 1033 994 1000 41.7

Dia Tempo

Irradiância

Protótipo-1

(W/m

)

Irradiância Eppley

(W/m

)

Temperatura

Protótipo-1

(

hmim

109 1034 956 964 41.9

109 1035 942 951 42.3

114 1135 952 950 43.6

114 1152 971 961 48.9

114 1153 998 983 49.4

117 1003 945 955 34.9

117 1004 966 979 35.3

117 1005 981 994 35.9

117 1010 985 990 39.0

119 1127 955 956 42.3

119 1132 960 960 42.5

APÊNDICE 4

Gráficos da Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e pelo Eppley.

Figura 48: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 14/03/2007-Dia 73.

Figura 49: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 18/03/2007-Dia 77.

Figura 50: Irradiância horária medida pelo Protótipo-1 e Eppley em 30/03/2007-Dia 89.

Encontra-se em arquivo todos os Gráficos da Irradiância horária medida pelo protótipo

de 26 de fevereiro de 2007 a 20 de maio de 2007.

APÊNDICE 5

FOTOTRANSISTOR

O transistor bipolar é essencialmente um dispositivo com dois diodos p-n

acoplados, como mostra a figura 51.

Figura 51: Transistor bipolar NPN e PNP.

O Fototransistor é um dispositivo bipolar usado para detecção óptica. O mesmo possui

alto ganho devido à ação transistor. O fototransistor é também um dispositivo de baixo ruído

quando comparado a um fotodiodo. Os fototransistores foram projetados inicialmente por

Shockley, Sparks e Teal em 1951 e são utilizados como fotodetetores. Um fototransistor

bipolar, figura 52, tem uma grande junção base-coletor como elemento sensor de luz (SZE,

1981).

Figura 52: Esquema do fototransistor.

Em geral os fototransistores possuem dois terminais, o coletor e o emissor, por onde

são polarizados, sendo a base a camada onde se faz a incidência de luz. São fabricados

também os fototransistores que possuem três terminais (coletor-emissor-base). No caso da

construção do protótipo-1(com fototransistor de três terminais) foram usados dois terminais, o

coletor e a base, tendo em vista que a área de absorção de fótons pelo emissor é muito

pequena. A fotocorrente entre o coletor e a base é maior que a fotocorrente entre o coletor e

emissor.

Ao incidir a radiação (luz) na base, figura 51, pares elétrons-buracos são gerados em

todo o dispositivo. Os buracos produzidos na região da base aumentam o potencial da base,

polarizando diretamente a junção base-emissor. Em conseqüência, os elétrons são injetados do

emissor para a base (se esse emissor for polarizado) na tentativa de neutralizar o excesso de

buracos na base. Como a junção base-coletor está muito próxima, a probabilidade de ocorrer

recombinação na base é remota e a maioria dos elétrons injetados nela é arrastada através da

região de depleção da junção base-coletor para o coletor. A corrente total do coletor é dada

pela equação abaixo:

= β.I

onde fator β é o ganho de corrente do fototransistor e I

é a fotocorrente gerada na base.

ANEXO

Padrão internacional – ISO 9060 (1990): Lista de especificação de piranômetros.

Categoria do Piranômetro

Nº

Referência

Especificação

Padrão

Secundário

1ª Classe

2ª Classe

Tempo de Resposta: tempo para 95% da

resposta.

< 15 s

< 30 s

< 60 s

Compensação do ponto zero:

(a) resposta a 200 W.m

-2

para radiação

térmica líquida (ventilado).

(b) resposta à mudança de 5K/h na

temperatura ambiente.

+ 7 W.m

-2

± 2 W.m

-2

+ 15 W.m

-2

± 4 W.m

-2

+ 30 W.m

-2

± 8 W.m

-2

Não-Estabilidade:

Mudança na porcentagem na resposta no ano.

± 0,8 %

± 1,5 %

±3 %

Não-Linearidade:

Desvio percentual da resposta em 500 W.m

-2

devido à mudança na irradiância dentro de 100

W.m

-2

a 1000 W.m

-2

± 0,5%

±1 %

± 3 %

Resposta Direcional (para radiação direta): a

faixa de erros causada pela pretensão de que a

resposta à incidência normal é válida para todas

as direções quando medindo de uma direção um

feixe de radiação de que a irradiância incidente

normal é 1000 W.m

-2

± 10 W.m

-2

± 20 W.m

-2

± 30 W.m

-2

Seletividade Espectral:

Desvio percentual do produto da absorvência

espectral e transmitância espectral da média

correspondente entre 350 nm e 1500 nm.

± 3 %

± 5 %

± 10 %

Resposta à Temperatura:

Desvio percentual devido à mudança na

temperatura ambiente dentro de um intervalo de

50K.

2 %

4 %

8 %

Resposta à Inclinação:

Desvio percentual da resposta para a inclinação

0° a 90° na irradiância de 1000 W.m

-2

± 0,5%

± 2%

± 5%

Livros Grátis
( http://www.livrosgratis.com.br )
 
Milhares de Livros para Download:
 
Baixar livros de Administração
Baixar livros de Agronomia
Baixar livros de Arquitetura
Baixar livros de Artes
Baixar livros de Astronomia
Baixar livros de Biologia Geral
Baixar livros de Ciência da Computação
Baixar livros de Ciência da Informação
Baixar livros de Ciência Política
Baixar livros de Ciências da Saúde
Baixar livros de Comunicação
Baixar livros do Conselho Nacional de Educação - CNE
Baixar livros de Defesa civil
Baixar livros de Direito
Baixar livros de Direitos humanos
Baixar livros de Economia
Baixar livros de Economia Doméstica
Baixar livros de Educação
Baixar livros de Educação - Trânsito
Baixar livros de Educação Física
Baixar livros de Engenharia Aeroespacial
Baixar livros de Farmácia
Baixar livros de Filosofia
Baixar livros de Física
Baixar livros de Geociências
Baixar livros de Geografia
Baixar livros de História
Baixar livros de Línguas

Baixar livros de Literatura
Baixar livros de Literatura de Cordel
Baixar livros de Literatura Infantil
Baixar livros de Matemática
Baixar livros de Medicina
Baixar livros de Medicina Veterinária
Baixar livros de Meio Ambiente
Baixar livros de Meteorologia
Baixar Monografias e TCC
Baixar livros Multidisciplinar
Baixar livros de Música
Baixar livros de Psicologia
Baixar livros de Química
Baixar livros de Saúde Coletiva
Baixar livros de Serviço Social
Baixar livros de Sociologia
Baixar livros de Teologia
Baixar livros de Trabalho
Baixar livros de Turismo
 
 